氣體渦輪流量計計量誤差分析
流量計量是計量科學(xué)技術(shù)的重要組成部分之一，它與國民經(jīng)濟(jì)、國防建設(shè)、科學(xué)研究有密切的關(guān)系，是貿(mào)易核算、能源管理和對原材料計量等過程中的重要參考，因此對流量計測量準(zhǔn)確度和可靠性有很高的要求．渦輪流量計在成品油、原油、天然氣等能源輸送和貿(mào)易結(jié)算計量中是主要測量儀表之一，它屬于速度式流量計，其核心部件是可動的葉輪，設(shè)計時要求它在一定的量程范圍內(nèi)具有較高的精度、長壽命和低壓損．由于目前相關(guān)的理論對實際產(chǎn)品的適應(yīng)性較差，并且相關(guān)的實驗耗時、耗力，從而計算流體力學(xué)方法成為近些年***有效的產(chǎn)品設(shè)計和性能優(yōu)化手段．劉正先［１］采用計算流體力學(xué) ＣＦＤ（ｃｏｍｐｕｔａｔｉｏｎａｌ ｆｌｕｉｃｌ?。洌睿幔恚椋悖螅┡c實驗對比方法研究了球形和流線型前整流器壓 損 研 究，并 且 驗 證 了 數(shù) 值 模 擬 正 確 性．Ｑｉｎ等［２］采用變分方法數(shù)值模擬了三維渦輪流量計內(nèi)流場．王江［３］設(shè)計渦輪流量計前導(dǎo)流器后，分析了不同流速下的特性參數(shù)，分析出葉輪上游處的流速剖面對計量特性有很大的影響．Ｘｕ［４］采用 ＣＦＤ和實驗分析了渦輪葉片附近流速情況，確定了流量和角度下的葉片徑向力矩．吳海燕［５］首次運用了“速差因子”分析傳感器特性受內(nèi)流場影響，認(rèn)為采用雙流體模型可以仿真含氣率低于 １０％ 的氣液兩相的渦輪流量計，并且提出儀表系數(shù)遷移量概念．Ｌａｖａｎｔｅ［６］采用 ＣＦＤ 中的滑移網(wǎng)格技術(shù)，對具有雙葉輪的渦輪流量計內(nèi)流場進(jìn)行了二維、三維數(shù)值模擬，得到了葉頂間隙流動情況，并且得出流 體 粘 度 對 葉 輪 轉(zhuǎn) 速 有 很 大 影 響 的 結(jié) 論．Ｌóｐｅｚ－Ｇｏｎｚáｌｅｚ等［７］采用 Ｍａｔｌａｂ軟件對氣體渦輪流量計動態(tài)特性進(jìn)行模擬仿真，結(jié)果與實際動態(tài)特性曲線較為接近．Ｗａｎｇ［８］滑移網(wǎng)格技術(shù)對切線型渦輪流量計內(nèi)流仿真分析，得到了不同流量下葉輪的轉(zhuǎn)速．王振［９］對渦輪流量計中介質(zhì)為水和柴油三維內(nèi)部流場進(jìn)行了仿真研究，發(fā)現(xiàn)了渦輪流量計 內(nèi) 部 設(shè) 計 問 題．鄭 丹 丹［１０］等 采 用 ＣＦＤ方法分析后，提出了前后導(dǎo)流件形狀、葉輪形狀、葉頂間隙改進(jìn)意見．
４、結(jié)語：
本文在渦輪流量計三維計算模型基礎(chǔ)上，進(jìn)行網(wǎng)格劃分和指定邊界條件后，采用有限體積法對控 制 方 程 進(jìn) 行 離 散，通 過 ＳＩＭＰＬＥＣ 算 法 和Ｒｅａｌｉｚａｂｌｅ?。耄?epsilon; 湍流模型對流量 計 內(nèi) 流 場 進(jìn) 行 數(shù)值模擬，給出了內(nèi)流場信息，分析了內(nèi)部幾何結(jié)構(gòu)對壓力和速度分布的影響，及其與流量系數(shù)的關(guān)系．結(jié)果表明，在湍流狀態(tài)時的儀表系數(shù) Ｋ 為常數(shù)，累計流量和瞬時流量的誤差較小；而在層流以及轉(zhuǎn)捩狀態(tài)時，儀表系數(shù)總是在變化，累計流量和瞬時流量的誤差較大．該研究結(jié)果對渦輪流量計的結(jié)構(gòu)優(yōu)化設(shè)計具有一定的指導(dǎo)意義，并且后續(xù)建議加裝整流裝置，以促使層流向湍流狀態(tài)的盡快轉(zhuǎn)捩，并且還要保證葉輪動平衡，從而加大渦輪流量計的量程范圍．
目前，關(guān)于渦輪流量計的研究主要集中于通過優(yōu)化渦輪流量計導(dǎo)流件、葉輪、軸承、非磁電信號檢出器等部件的結(jié)構(gòu)和尺寸及加工工藝，改善流量計測量氣體、高粘度流體和小流量時的特性．然而，關(guān)于流量計在小流量下測量精度較差的問題機(jī)理性的分析不多，相關(guān)的優(yōu)化建議基本沒有．因此，本文即對某型號氣體流量計的內(nèi)部流動進(jìn)行分析，并且分析影響計量精度的因素，以便提出較好的優(yōu)化設(shè)計思路．
1、渦輪流量計的基本結(jié)構(gòu)及工作原理：
本文采用如圖１的 ＣＮｉＭ－ＴＭ 系列氣體渦輪流量計軸面示意圖．
圖１ 渦輪流量計軸面示意圖
氣體渦輪流量計的核心部件是葉輪，葉片表面上的流體會對其施加一定的力矩，然后葉輪在一定流量ｑｖ下可以得到穩(wěn)定的葉輪轉(zhuǎn)動頻率ｆ，即ｆ＝Ｋｑｖ． （１）式中：Ｋ—渦輪流量計儀表系數(shù)．
2、數(shù)值模擬模型：
2.1、數(shù)學(xué)模型：
假設(shè)渦輪流量計中的氣體為有粘、不可壓縮．則連續(xù)性方程
ｕｉｘｉ＝０． （２）動量方程ｕｉｔ＋ｕｊｕｉｘｊ＝－ｐρｘｉ＋μｕｉｊｘｊｘｊ＋ｆｉ． （３）式中：ｕｉ—氣體流動速 度，
ρ—氣體密度，
μ—氣體運動粘性系數(shù)，ｆｉ—力源項．氣體流動處于湍流狀態(tài)，
根據(jù)以往的工程經(jīng)驗，
本研究采用 Ｒｅａｌｉｚａｂｌｅ?。耍?epsilon; 湍流模型：（ρＫ）ｔ＋（ρ珔ｕｊＫ）ｘｊ＝ｘｊμ＋μｔσ（ ）ＫＫｘ［ ］ｊ７０４＋ＰＫ＋Ｇｂ－ρε－ＹＭ； （４）（ρε）ｔ＋（ρ珔ｕｊε）ｘｊ＝ｘｊμ＋μｔσ（ ）εεｘ［ ］ｊ＋ρＣ１珚Ｓε－Ｃ２ρε２Ｋ＋槡υε＋Ｃε１εｋＣε３Ｇｂ． （５）式中：Ｇｂ—浮力源項，ＰＫ—湍動源項，ε—耗散項，
μｔ—湍流粘性系數(shù)
２．２、網(wǎng)格劃分及求解方法：
通過布爾運算從實體模型中提取流體域，流量計進(jìn)出口前后均加上１０倍口徑的直管段，采用分塊劃分的方法進(jìn)行網(wǎng)格劃分．直管段部分采用六面體網(wǎng)格，葉輪和其他復(fù)雜區(qū)域采用非結(jié)構(gòu)四面體網(wǎng)格．經(jīng)過網(wǎng)格無關(guān)性驗證后，氣體渦輪流量計算模型的網(wǎng)格數(shù)量確定為２２０余萬．入口條件采用均勻流速入口，出口采用充分發(fā)展邊界條件；操作環(huán)境壓力為環(huán)境大氣壓力；流量計壁面采用無滑移邊界條件；采用多參考坐標(biāo)系模型，葉輪所在的區(qū)域設(shè)置為旋轉(zhuǎn)流體區(qū)域，葉輪相對于附近旋轉(zhuǎn)流體速度為零；流動方程的求解采用 ＳＩＭＰＬＥＣ算法，方程中相關(guān)變量二階迎風(fēng)格式插值方法．
圖２ 渦輪流量計網(wǎng)格圖
２．３、數(shù)值計算程序：
驗證按照上述設(shè)置進(jìn)行仿真計算，可以得到流量計內(nèi)部流場的詳細(xì)信息，進(jìn)而分析得到渦輪流量進(jìn)出口兩端的截面總壓之差，也就是壓力損失．***后將計算結(jié)果和 實驗結(jié)果進(jìn)行 了比對 如圖 ３ 所示．從圖３可以看出，數(shù)值模擬結(jié)果和實驗結(jié)果吻合得較好，從而說明仿真流程的正確性．
驗證按照上述設(shè)置進(jìn)行仿真計算，可以得到流量計內(nèi)部流場的詳細(xì)信息，進(jìn)而分析得到渦輪流量進(jìn)出口兩端的截面總壓之差，也就是壓力損失．***后將計算結(jié)果和 實驗結(jié)果進(jìn)行 了比對 如圖 ３ 所示．從圖３可以看出，數(shù)值模擬結(jié)果和實驗結(jié)果吻合得較好，從而說明仿真流程的正確性．
圖３ 渦輪流量計流量與壓損之間的關(guān)系圖
3、數(shù)值模擬結(jié)果分析：
在流量 計 流 量 范 圍 內(nèi) 選 取 了 ６ 個 流 量 點（１３ｍ３／ｈ、２５ ｍ３／ｈ、６２．５ ｍ３／ｈ、１００ ｍ３／ｈ、１７５ｍ３／ｈ、２５０ｍ３／ｈ）進(jìn)行數(shù)值模擬，得到了氣體渦輪流量計的內(nèi)流場的詳細(xì)數(shù)據(jù)．
圖４為葉輪表面速度等值線分布圖，此處為了簡單起見僅給出了***小流量和***大流量的數(shù)據(jù)圖．從葉輪表面的速度分布圖可以看出，對于特定轉(zhuǎn)速下的葉輪，其邊緣的速度大于中心處的速度．從壓力分布圖可以發(fā)現(xiàn)，由于采用定常的多參考坐標(biāo)系模型計算，葉輪與壁面的相對位置是固定不變，從而葉輪的１２片上的壓力值分布有較大的差異．
圖４ 葉輪表面的速度和壓力分布圖
圖５ 渦輪流量計截面靜壓分布圖
從圖５ 渦輪流量計截面靜壓分布圖可以看出，不同流量下的內(nèi)部靜壓力都具有相似的壓力梯度：流量計內(nèi)部的靜壓力從進(jìn)口到出口呈現(xiàn)遞減的趨勢；流量計前后直管段的靜壓力梯度較?。蝗~輪附近的壓力梯度較大，這是壓損產(chǎn)生的主要部位；壓損隨著流量的提高而增大．
圖６ 渦輪流量計截面速度分布圖
從圖６中可以了解渦輪流量計內(nèi)部流動的復(fù)雜情況，由于葉輪前、后端的整流器存在，小流量時葉輪前后的速度梯度較小，然而在大流量時它們的整流效果較差．根據(jù)數(shù)值計算得到的葉輪表面的速度和壓力分布信息，可以得到葉片任意點的應(yīng)力張量珒σ＝－ｐＩ＋μ［珗ｕ＋（珗ｕ）Ｔ］． （６）因此，葉片任意點所在面 Ａｉ的法線珗ｎｉ方向上的受力珝Ｆｉ表達(dá)式如下：珝Ｆｉ＝珒σ·珗ｎｉ·Ａｉ． （７）從而可以積分得到葉片受到的氣動力學(xué)力矩珤ＴＣＧ＝∑ｎｉ＝１（珗ｒｉ×珝Ｆｉ）．（８）進(jìn)而可以得到葉輪的角加速度珗α＝珤ＴＣＧ／Ｊ． （９）此處Ｊ 為葉輪的轉(zhuǎn)動慣量．上述公式可以用于計算一定流量下的葉輪轉(zhuǎn)速，并且可以看出一定流量下的葉輪轉(zhuǎn)速是逐漸穩(wěn)定下來的，氣動力學(xué)力矩對于葉輪的轉(zhuǎn)速有著決定性的影響，而葉輪周圍的氣動性能主要受到 Ｒｅ 數(shù)和流速、壓力分布的影響．Ｒｅ數(shù)決定了流體的流動狀態(tài)，對于層流下的流量系數(shù) Ｋ：Ｋ＝Ｚ２πｔａｎθｒＡ－Ｃ１ｒ２ρ１ｑｖ／［ ］η， （１０）可以發(fā) 現(xiàn) 層流狀態(tài) 時，儀表系數(shù) Ｋ 與流體流 量ｑｖ、流體運動粘性系數(shù)η有關(guān)．對于湍流下的流量系數(shù) Ｋ：Ｋ＝Ｚ２πｔａｎθｒＡ－Ｃ２ｒ［ ］２， （１１）可以發(fā)現(xiàn)湍流狀態(tài)時，儀表系數(shù) Ｋ 僅與儀表本身結(jié)構(gòu)參數(shù)有關(guān)，而與流體流量ｑｖ、流體運動粘性系數(shù)η無關(guān)．式（１０～１１）中：Ｚ—渦輪 葉 片 數(shù)；θ—葉 片 結(jié)構(gòu)角度；ｒ—葉 片 平 均 半 徑；Ａ—流 通 截 面 積；ρ—流體介質(zhì)密度；η—流體介質(zhì)運動粘性系數(shù)；Ｃ１和Ｃ２—常數(shù)．９０４
圖７ 渦輪流量計特性曲線示意圖
圖７中虛線為渦輪流量計的理想特性，在所有的流量范圍內(nèi)，其累計流量和瞬時流量的誤差為零；圖７中實線為實際特性曲線，湍流狀態(tài)時的儀表系數(shù) Ｋ 為常數(shù)，此時累計流量和瞬時流量的誤差很小，層流以及轉(zhuǎn)捩狀態(tài)時的儀表系數(shù)總是在變化，此時的累計流量和瞬時流量的誤差偏大．因此，流量計的流道中一定要加裝特殊裝置，以促使層流向湍流狀態(tài)盡快轉(zhuǎn)捩；另外，葉輪周圍的流速和壓力分布會影響葉輪的動平衡效果，使得摩擦力矩總是在變化，從而也會導(dǎo)致累計流量和瞬時流量的偏差．
４、結(jié)語：
本文在渦輪流量計三維計算模型基礎(chǔ)上，進(jìn)行網(wǎng)格劃分和指定邊界條件后，采用有限體積法對控 制 方 程 進(jìn) 行 離 散，通 過 ＳＩＭＰＬＥＣ 算 法 和Ｒｅａｌｉｚａｂｌｅ?。耄?epsilon; 湍流模型對流量 計 內(nèi) 流 場 進(jìn) 行 數(shù)值模擬，給出了內(nèi)流場信息，分析了內(nèi)部幾何結(jié)構(gòu)對壓力和速度分布的影響，及其與流量系數(shù)的關(guān)系．結(jié)果表明，在湍流狀態(tài)時的儀表系數(shù) Ｋ 為常數(shù)，累計流量和瞬時流量的誤差較小；而在層流以及轉(zhuǎn)捩狀態(tài)時，儀表系數(shù)總是在變化，累計流量和瞬時流量的誤差較大．該研究結(jié)果對渦輪流量計的結(jié)構(gòu)優(yōu)化設(shè)計具有一定的指導(dǎo)意義，并且后續(xù)建議加裝整流裝置，以促使層流向湍流狀態(tài)的盡快轉(zhuǎn)捩，并且還要保證葉輪動平衡，從而加大渦輪流量計的量程范圍．
